来,干了这碗BET

前言:

上周我们主要对吸附等温线以及回滞环的类型进行了总结分享,有很多研友提供了很多有用的参考书籍以及有用的参考意见,在此表示感谢。我们在总结的过程中仅仅是将最重要的东西提炼出来,因此在很多细节讨论方面难免存在一定的不足,给大家带来一定的困扰,表示抱歉。强烈推荐大家有时间看看辛勤老师和罗孟飞老师主编的《现代催化研究方法》,系统地对这个部分进行理解。


言归正传,今天紧接着上一期内容,继续对吸附等温线的基础理论进行解析。

1. 为了更好地帮助大家理解本期内容,先介绍下BET吸附理论

注:BET吸附理论建立在Langmuir吸附理论的基础上(我们会在最后将一些省略的比较重要的内容归纳成一期,方便大家进一步完善整个知识体系)

A. BET吸附模型的基本假设为:

1) 吸附位在热力学和动力学意义上是均一的(吸附剂表面性质均匀),吸附热与表面覆
盖度无关;

2) 吸附分子间无相互作用,没有横向相互作用;

3) 吸附可以是多分子层的,且不一定完全铺满单层后再铺其它层。

4) 第一层吸附是气体分子与固体表面直接作用,其吸附热(E1)与以后各层吸附热不同;而第二层以后各层则是相同气体分子间的相互作用,各层吸附热都相同,为吸附质的液化热(EL).

B. BET方程(这里只介绍二常数BET公式):

公式变型:


2.BET公式的使用范围

通常情况下,BET公式只适用于处理相对压力(p/p0)约为0.05~0.35之间的吸附数据。这是因为BET理论的多层物理吸附模型限制所致。当相对压力小于0.05时,不能形成多层物理吸附,甚至连单分子物理吸附层也远未建立,表面的不均匀性就显得突出;而当相对压力大于0.35时,毛细凝聚现象的出现又破坏了多层物理吸附。

3. BET公式中常数C的意义

C是与吸附热E1和EL有关的常数。

BET公式中有(C-1)这一项,因此C的值会决定吸附等温线的形状。

1) C < 1时, E1 << EL,在等温线起始段,等温线凸向相对压力 p/p0 轴,对应IUPAC吸附等温线分类中的III型和V型(指0.05 < p/p0 < 0.35这一部分)。

2) C > 2时,等温线起始段(p/p0不大时)凸向吸附量V轴, 出现一明显的拐点, C值越大(E1 >> EL),等温线起始段越向 V 轴凸出, 对应IUPAC吸附等温线分类中的II和 IV型(指0.05 < p/p0 < 0.35这一部分)。

3) 当C=2 时,等温线起始段近似为直线,拐点消失。

注:在BET公式适用的范围内(0.05 < p/p0 < 0.35 ),C值在3~1000之间。因此, II, IV型吸附等温线是理想的测试平台。

一般地, 以氮气为吸附质, 在金属、聚合物和有机物上, C值在2~50 之间; 氧化物和二氧化硅上, C值约50~200; 在活性炭和分子筛等强吸附剂上, C 值大于200


4. 气体吸脱附实验一般用来可以得到哪些实验数据?

样品的比表面积,孔容积(pore volume)和孔径分布(pore size distribution)。

5. 为什么常用N2来做吸脱附实验?

气体吸脱附实验对吸附质分子的要求:吸附质分子应该尽量小、接近球形而且对表面惰性。满足要求的分子有:氮、氪和氩等。

N2的优势:价格便宜,高纯度的N2易于获取,且N2在大多数表面上都可以生成意义明确的II、 IV 型吸附等温线,并且分子截面积得到公认,所以最为常用。

注:为什么需要II、IV型吸附等温线?参见第3条。

6. 什么情况下不能够用N2作为吸附质?

1)N2可以和样品表面发生强相互作用或者化学吸附;

2) N2与样品吸附太弱(C < 1),无法形成II、IV型吸附等温线;

3) 样品比表面积很小,吸附引起的压力变化过小(p/p0 < 0.05),采用N2作为吸附质时系统误差大,此时应该采取饱和蒸汽压更低的氪和氩作为吸附质。

7. BET法测样品的比表面积(specific surface area):

从第1条中我们知道可以采用BET公式求取Vm和C。而从Vm可以算出固体表面铺满单分子层时所需的分子数。若已知每个分子的截面积,就可以求出吸附剂的总表面积和比表面积。

注:通过N2吸脱附实验一般得到的是样品的比表面积,即单位质量样品的表面积,通用单位为m2 g-1.


8. 孔容积(pore volume)和孔径分布(pore size distribution)

孔结构的测定一般有气体吸附法和压汞法等,气体的物理吸附应用于直径小于50 nm的
孔,而压汞法可应用于直径大于约3.5 nm的孔系统。对于分子不能进入的封闭孔( closed
pore)可用小角 X 射线散射或小角中子散射等方法测定。

温馨提示:不要用气体吸脱附实验测试孔径大于50 nm的样品。

9. 气体吸附法测试样品的孔容积和孔径部分——中孔BJH计算法

A. 基本原理

B. 计算范围:IV 型等温线上有回滞环,表明中孔的存在。孔径分布可以根据等温线的吸附支或者脱附支数据计算。数据的下限取回滞环的闭合点(p/p0=0.42~0.50),对应的孔半径在 1.7 - 2 nm。数据的上限是 IV 型等温线在高相对压力一侧回滞环闭合后的平台;但若此平台不易分辨,通常p/p0上限可取0.95, 相应的孔径为20 nm。相对压力上限不易取得太高,因为当p/p0接近1时,相对压力变化1%,孔径变化近100%, 压力测量微小的误差就会导致孔径计算的巨大误差。

C. 计算方法:通过Kelvin 公式求出p/p0 所对应发生毛细凝聚的毛细管半径rk。在此p/p0条件下,所有比rk值小的孔全部被毛细凝聚的吸附质充满,因此,吸附等温线上与此相对压力p/p0对应的吸附体积Vr,即为半径小于等于此rk全部孔的总容积。作 Vr ~rk关系曲线,即为孔容积对孔半径的积分分布曲线。在积分分布曲线上用作图法求取当孔半径增加Δr时吸附量增加的体积ΔVr,求出ΔVrr(或者采用数值方法求出 dVr /dr),以 ΔVrrrk作图,即为孔半径的微分分布曲线。微分分布曲线最高峰对应的半径成为最可几半径。

D. BJH计算公式在Kelvin公式上的进步:Kelvin公式所算得的rk不是真实的孔径rp, 因为吸附过程当毛细凝聚现象在孔半径为rp的孔中发生时, 孔壁上已近覆盖了厚度为t的吸附层,毛细凝聚实际是在吸附膜所围成的“孔心”发生,rp= rk+t。BJH法将这一点考虑在内,算出来的孔容积和孔径分布更加准确(具体过程太复杂,不详述)。

温馨提示:后面我们会专门有一期讲述如何处理数据,敬请期待。

10.   一般情况下,孔径计算应该采用脱附支数据。因为:

A. 对于理想的两端开口的圆筒形孔,吸附支和脱附支重合;

B. 对于两端开口的圆柱形孔,吸附支对应的弯液面曲率是圆柱面,而脱附支对应的才是在孔口处形成的球形弯液面;

C. 平板孔和由片状粒子形成的狭缝形孔,吸附时不发生毛细凝聚,而脱附支数据才反映真实的孔隙;

D. 对于口小腹大的“墨水瓶”孔等带有咽喉孔口的孔(喉部尺寸小于空腔尺寸),吸附
是一个孔空腔内逐渐填满的过程,根据吸附支数据可得到空腔内的孔径分布,但是脱附支能反映喉部的孔径(这里为FDU-12等三维介孔材料的窗口与孔径的计算提供了理论依据)。而多孔催化剂的内扩散速率恰恰是被孔道最窄的喉部尺寸限制,而不是扩展的空腔尺寸。因此脱附支是孔大小更好的度量。特别是当交织的孔结构具有几条平行的喉管时,脱附支反映的是其中最粗的喉管尺寸,而这恰好又能正确地反映孔结构对催化剂内扩散的限制作用。

E. 吸附时,在毛细凝聚前可能需要一定程度的过饱和, Kelvin 公式所假定的热力学平
衡可能达不到。还有脱附时毛细孔内的凝聚液与液体本体性质接近,而吸附时,物理力(特别是第一层)与液体本体分子间力不一样,这时 Kelvin 公式使用液体本体表面张力与液体的摩尔体积比较勉强。


下期预告:

由于内容太多,为了让大家能够学得比较轻松,故此将微孔和大孔的测试方法放到了下一期,主要包括压汞法等,敬请期待。


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